Переменное электрическое поле в конденсаторе в каждый момент времени создает такое магнитное поле, как если бы между обкладками конденсатора существовал ток смещения, равный току в подводящих проводах. Ток смещения пропорционален скорости изменения вектора электрического смещения. Плотность тока смещения \[ \vec j = \frac{{\partial \vec D}}{{\partial t}}, \]
D - электрическое смещение в конденсаторе \[ \vec D = \varepsilon {\varepsilon _0}\vec E. \]
Для вакуума ε = 1. Поле конденсатора однородно и связь между напряжением и напряженностью
\[\begin{array}{l}
U = Ed,\;U = {U_m}\cos \omega t,\;\;\omega = 2\pi \nu \Rightarrow Ed = {U_m}\cos 2\pi \nu t\\
E = \frac{{{U_m}}}{d}\cos 2\pi \nu t.\\
j = {\varepsilon _0}\frac{\partial }{{\partial t}}\frac{{{U_m}}}{d}\cos 2\pi \nu t = - \frac{{{\varepsilon _0}{U_m}2\pi \nu }}{d}\sin 2\pi \nu t.
\end{array}\]
Максимальное значение плотности тока смещения будет при значении sin 2πνt = 1:
\[j = - \frac{{{\varepsilon _0}{U_m}2\pi \nu }}{d} = \frac{{8,85 \cdot {{10}^{ - 12}} \cdot 50 \cdot 2 \cdot 3,14 \cdot 4 \cdot {{10}^2}}}{{4 \cdot {{10}^{ - 3}}}} = 2,8 \cdot {10^{ - 4}}.\]
При зарядке конденсатора (рис.1) поле в конденсаторе усиливается и следовательно \[ \frac{{\partial \vec D}}{{\partial t}} \succ 0 \] и вектор электрического смещения совпадает по направлению с вектором напряженности и вектором плотности тока смещения \[ \frac{{\partial \vec D}}{{\partial t}} \uparrow \uparrow \vec D,\;\;\frac{{\partial \vec D}}{{\partial t}} \uparrow \uparrow \vec J. \]
При разрядке конденсатора (рис.2) поле ослабляется; следовательно \[ \frac{{\partial \vec D}}{{\partial t}} \prec 0 \] \[ \frac{{\partial \vec D}}{{\partial t}} \uparrow \downarrow \vec D,\;\;\frac{{\partial \vec D}}{{\partial t}} \uparrow \uparrow \vec J. \]
Ответ: 0,28 мА/м2.
